Identification de jets contenant des quarks b

Pour chaque événement, on recherche alors les vertex secondaires (reconstruits par la méthode EA) en ne sélectionnant qu'un seul vertex secondaire par jet; en faisant l'hypothèse que chaque événement $b$ $\bar{b}$ produit deux jets de direction opposée. On identifie ainsi 2877 jets (56,2%) pour 2569 événements $b$ $\bar{b}$ (soit idéalement 5138 jets) et 232 jets (4,5%) pour 2569 événements $q$ $\bar{q}$. Puis on établit différentes coupures sur les caractéristiques des vertex secondaires reconstruits à la fois en distance tranverse ( $d_t = \sqrt{x_{vtx}^2 + y_{vtx}^2}$) et en $\chi_{ndf}^2$ ( $\chi_{ndf}^2 = \frac{\chi^2}{\text{Nombre de traces associ\'ees au vertex}}$). Puis on recalcule le nombre de jets identifiés pour chaque cas (tableau ). ll,: Command not found. Illegal variable name.

Table: Pourcentage de jets identifiés comme issus d'un quark $b$ pour 2570 événements $b$ $\bar{b}$ et 2570 événements $q$ $\bar{q}$ en fonction de coupure en $\chi^2$ et en distance transverse ($d_t$).

coupure	aucune	$d_t > 10 \mu m$	$\chi_{ndf} < 3$	$d_t > 10 \mu m$	$d_t > 10 \mu m$
				$\chi_{ndf} < 3$	$\chi_{ndf} < 2,5$
jets identifiés dans
les événements	56,2	56,2	51,7	51,4	50,1
$b$ $\bar{b}$ (%)
jets identifiés dans
les événements	4,5	4,5	3,1	3,1	2,9
$q$ $\bar{q}$ (%)
coupure	$d_t > 10 \mu m$	$d_t > 10 \mu m$	$d_t > 10 \mu m$	$d_t > 10 \mu m$	$d_t > 10 \mu m$
	$\chi_{ndf} < 2$	$\chi_{ndf} < 1,5$	$\chi_{ndf} < 1$	$\chi_{ndf} < 0,5$	$\chi_{ndf} < 0,3$
jets identifiés dans
les événements	48,6	44,9	40,0	27,8	19,8
$b$ $\bar{b}$ (%)
jets identifiés dans
les événements	2,6	2,2	1,9	1,4	1
$q$ $\bar{q}$ (%)

On peut ainsi identifier $\sim$ 50 % de jets comme réellement issus d'un quark $b$ contre $\sim$ 3% de jets identifié $b$ alors qu'issus de quarks légers.