La matrice CKM

Dans le modèle standard, la matrice Cabibbo-Kobayashi-Maskawa (CKM), unitaire et complexe, intervient dans l'expression des amplitudes de transition correspondant au changement de saveur d'un quark par émission d'un boson W.

$$V_{CKM} = \left( \begin{array}{ccc} V_{ud} & V_{us} & V_{ub... ... V_{cb} \\ V_{td} & V_{ts} & V_{tb} \\ \end{array} \right)$$

Une paramétrisation phénomènologique de cette matrice est celle de Wolfenstein qui exploite le fait empirique que les éléments de matrice deviennent plus petits en s'éloignant de la diagonale :

$$V_{CKM} = \left( \begin{array}{ccc} 1-\lambda^2/2 & \lambda... ...\eta) & -A\lambda^3 & 1 \\ \end{array} \right) + O(\lambda^4)$$

Les termes diagonaux sont d'ordre 1. Les désintégrations avec saut de génération sont plus faibles d'un facteur $\lambda$ pour les quarks légers et d'un facteur $\lambda^2$ pour les quarks lourds. Le fait que le paramètre $\eta$ soit différent de zéro entraîne la brisure de la symétrie CP.